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Wechselwirkungsbild



Das Wechselwirkungsbild (auch als Wechselwirkungsdarstellung, Dirac-Bild oder Dirac-Darstellung bezeichnet) der Quantenmechanik ist ein Modell für den Umgang mit zeitabhängigen Problemen unter Berücksichtigung von Wechselwirkungen.

Im Wechselwirkungsbild gelten folgende Annahmen:

  • Der Hamilton-Operator des Systems ist gegeben durch \hat H=\hat H_0+\hat H_1, wobei \hat H_0=\operatorname{const} der zeitunabhängige Hamilton-Operator des ungestörten Systems ist und \hat H_1 die durch die Wechselwirkung verursachte Störung beschreibt, diese kann zeitabhängig sein. Es kann aber auch nützlich sein, ohne dass eine Wechselwirkung vorliegt, eine solche formale Aufspaltung des Hamiltonoperators herbeizuführen.
  • Zustände sind zeitabhängig: |\psi\rangle=|\psi(t)\rangle
  • Operatoren sind ebenfalls zeitabhängig: \hat A=\hat A(t)
  • Die Dynamik der Zustände wird beschrieben durch die angepasste Schrödinger-Gleichung, während die Dynamik der Operatoren durch die angepasste Heisenbergsche Bewegungsgleichung gegeben ist.
  • Nur bestimmte Rechnungen sind im Dirac-Bild einfacher durchzuführen. Als bestes Beispiel dient hier die Herleitung der zeitabhängigen Störungstheorie.

Zur Kennzeichnung, dass man das Wechselwirkungsbild verwendet, werden Zustände und Operatoren gelegentlich mit dem Index „I“ (wie engl. interaction) oder „D“ (wie Dirac-Bild) versehen: |\psi(t)_{\rm D}\rangle bzw. \hat A_{\rm D}(t) \, .

Der Sinn dieses Bildes besteht darin, die zeitliche Entwicklung des Systems, die von \hat H_0 verursacht wird, in die zeitliche Abhängigkeit der Operatoren zu stecken, während die von \hat H_1 verursachte Zeitabhängigkeit in die Entwicklung des Zustandes eingeht. Dies ist jedoch nur ein anderes Bild und beschreibt „die gleiche Physik“, das heißt alle physikalisch relevanten Größen (Skalarprodukte, Eigenwerte usw.) bleiben die gleichen.

Es werden zwei Zeitentwicklungsoperatoren definiert:

Der zeitabhängige Operator \hat A_{\rm D}(t) ist (wie im Heisenberg-Bild) gegeben durch:

A_{\rm D}(t)=\hat U_0^{\dagger}(t,t_0)\hat A_{\rm S}(t_0)\hat U_0(t,t_0)={\rm e}^{\frac{i\,\hat H_0(t-t_0)}{\hbar}}\hat A_{\rm S}(t_0){\rm e}^{-\frac{i\,\hat H_0(t-t_0)}{\hbar}} \, .

Der zeitabhängige Zustand |\psi(t)_{\rm D}\rangle kann nur indirekt - über die Reduktion des (im Schrödinger-Bild) vollständig die Dynamik beschreibenden Zustandes |\psi(t)_{\rm S}\rangle um den von \hat H_0 verursachten Anteil seiner Zeitentwicklung - definiert werden:

|\psi(t)_{\rm D}\rangle=\hat U_0^{\dagger}(t,t_0)|\psi(t)_{\rm S}\rangle={\rm e}^{\frac{i\,\hat H_0(t-t_0)}{\hbar}}|\psi(t)_{\rm S}\rangle\, .

Damit lässt sich der Operator \hat H_{1 \rm D}(t) definieren:

\hat H_{1 \rm D}(t) ={\rm e}^{\frac{i\,\hat H_0(t-t_0)}{\hbar}}\hat H_1{\rm e}^{-\frac{i\,\hat H_0(t-t_0)}{\hbar}} \, .

Die Dynamik der Zustände wird (ähnlich dem Schrödinger-Bild) beschrieben durch die Gleichung:

{\rm i}\,\hbar\frac{{\rm d}}{{\rm d}t}|\psi(t)_{\rm D}\rangle=\hat H_{1 \rm D}(t)|\psi(t)_{\rm D}\rangle \, .

Die Dynamik der Operatoren wird (wie im Heisenberg-Bild) beschrieben durch die Heisenbergsche Bewegungsgleichung, mit dem nicht zeitabhängigen Hamilton-Operator \hat H_0, der das ungestörte System beschreibt:

{\rm i}\,\hbar\frac{{\rm d} \hat A_{\rm D}}{{\rm d}t}=\left[\hat A_{\rm D}(t),\hat H_0\right] +{\rm i}\,\hbar\frac{\partial \hat A_{\rm D}}{\partial t}
 
Dieser Artikel basiert auf dem Artikel Wechselwirkungsbild aus der freien Enzyklopädie Wikipedia und steht unter der GNU-Lizenz für freie Dokumentation. In der Wikipedia ist eine Liste der Autoren verfügbar.
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