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Gibbs-Helmholtz-Gleichung



Die Gibbs-Helmholtz-Gleichung (auch Gibbs-Helmholtzsche Gleichung)
besagt unter anderem:

\left( \frac{\partial} {\partial T} \left( \frac{G} {T} \right) \right)_{p,\{n_j\}} = - \frac {H} {T^2}

T : absolute Temperatur

G : freie Enthalpie

H : Enthalpie

p : Druck

nj : Stoffmenge der Komponente j

Die geschweiften Klammern um die Stoffkomponenten nj sollen andeuten, dass damit die Aufzählung aller unterschiedlichen Komponten j im System gemeint ist. Dies gilt natürlich nur für ein offenes System, bei dem ein Stoffaustausch möglich ist. Bei geschlossenen Systemen entfällt diese Abhängigkeit.


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Inhaltsverzeichnis

Herleitung

Die allgemeine Beziehung zwischen der Gibbs-Enthalpie G(T,p,{nj}) und der Inneren Energie U(S,V,{nj}) eines Systems lässt sich über eine entsprechende Legendre-Transformation herstellen:

G(T,p,\{n_j\}) = U(S,V,\{n_j\}) + pV - TS \,

oder in differentieller Form ausgedrückt:

\begin{align} dG &= \left.\frac{\partial G}{\partial T}\right|_{p,\{n_j\}} \cdot dT + \left.\frac{\partial G}{\partial p}\right|_{T,\{n_j\}} \cdot dp + \sum_j \left.\frac{\partial G}{\partial n_j}\right|_{T,\{n_j\}^*} \cdot dn_j\\    &= -S \cdot dT + V \cdot dp + \sum_j \mu_j \cdot dn_j \end{align}

μj ist das chemische Potential der jeweiligen Komponente j.

Die Legendre-Transformation zwischen der Enthalpie H und der Gibbs-Enthalpie G lautet:

H = G + TS \,

Wird nun der Ausdruck für die Entropie S aus der differentiellen Form hierhin substituiert folgt:

H = - \left[ -G + T(-S) \right] = -\left[ -G + T \left.\frac{\partial G}{\partial T}\right|_{p,\{n_j\}} \right]

Nach Anwendung der Quotientenregel der Differentialrechnung:

H =  -\left[\frac{\frac{\partial G}{\partial T}\cdot T - G \cdot \frac{\partial T}{\partial T}}{T^2} \right] \cdot T^2 = - \frac{\partial}{\partial T}\left(\frac{G}{T}\right)_{p,\{n_j\}} \cdot T^2

Dies entspricht der Eingangs genannten Gleichung.

Weitere Schreibweisen

Nach weiteren Zusammenfassungen lässt sich noch eine andere Form der Gleichung angeben:

\frac{\partial}{\partial T}\left(\frac{G}{T}\right) = - \frac{H}{T^2} = H \frac{\partial}{\partial T}\left(\frac{1}{T}\right)

also:

H = \frac{\frac{\partial}{\partial T}\left(\frac{G}{T}\right)_{p,\{n_j\}}}{\frac{\partial}{\partial T}\left(\frac{1}{T}\right)}

Mit Hilfe der Kettenregel der Differentialrechnung kann man nun außerdem zeigen, dass gilt:

H = \left. \frac{ \partial \left( \frac{G}{T} \right) }                 { \partial \left( \frac{1}{T} \right) } \right|_{p,\{n_j\}}


Auch die Beziehung \Delta G = \Delta H - T \cdot \Delta S, eigentlich nur eine Legendre-Transformation, die die Beziehung zwischen der Enthalpie H und der Gibbs-Energie G beschreibt, wird in einigen Literaturstellen als Gibbs-Helmholtz-Gleichung bezeichnet (s. Gibbs-Energie). Dies ist wohl dem Umstand zu verdanken, dass man ausgehend von der Legendre-Transformation ausschließlich mathematische Operationen der Differentialrechnung durchzuführen hat, um auf die Gleichung zu kommen, die gemeinhin als Gibbs-Helmholtz-Gleichung bezeichnet wird.

In der vorliegenden Vereinfachung wurde ΔS eingeführt, welches die Änderung der Entropie des zu betrachtenden Systems angibt. Dabei ist die Entropie ein Maß für die Unordnung. Somit beinhaltet die Gibbs-Helmholtz-Gleichung auch die Aussage des 2. Hauptsatzes der Wärmelehre, wonach die Natur möglichst energiearme Zustände anstrebt (ungeordnete Zustände).

Vorgänge mit positivem ΔG werden als endergonisch, solche, bei denen die Änderung der Gibbs-Energie negativ ist, als exergonisch bezeichnet. Exergonische Prozesse laufen freiwillig ab, während endergonische Prozesse nur unter Zufuhr von Gibbs-Energie ablaufen.

Eine Sonderstellung nimmt ΔG = 0 ein: Das System befindet sich im Gleichgewicht!

Siehe auch

Literatur

 
Dieser Artikel basiert auf dem Artikel Gibbs-Helmholtz-Gleichung aus der freien Enzyklopädie Wikipedia und steht unter der GNU-Lizenz für freie Dokumentation. In der Wikipedia ist eine Liste der Autoren verfügbar.
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